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不能用右手定则判定，因为科氏加速度方向用右手定则判定必定是垂直于旋转平面的 在公式 aa=ac+ar+ae中 ar与ae都在一个平面内 如果单单是ac不在平面内 对加速度合成造成很大的难度。为此，科氏加速度ac=2ω×vr 将

通俗的讲，就是地球是转动的非惯性参照系，科氏加速度就是在地球中研究物体时由物体相对于地球的运动产生的。科氏加速度的方向垂直于角速度矢量和相对速度矢量，大小和相对速度矢量的大小成正比。在南北半球的汽车行驶方向问题

如下图，刚体绕水平轴o定轴转动，某顺时角速度为ω，一动点M在一字槽中移动相对速度为Vr，此时动点M有科氏加速度ak，用右手定则判断其方向：伸右手，四指顺向ω正向，摆动四指将Vr转90度的方向既是ak的方向。物体在

叉乘满足右手定则，即：右手四指从v绕向w，大拇指指向的方向就是科氏加速度的方向，是唯一的。不懂的话可以再问我哦~

直观的方法：右手定则，右手四指顺向ω方向将相对速度Vr转90度就是哥氏加速度方向；方法2：右手定则，先确定矢量角速方向，再伸右手，四指指向矢量角速度方向，向相对速度Vr转90度拇指所指方向就是哥氏加速度方向。

判断科氏加速度方向的方法：伸开右手，四指与大拇指垂直，四指指向参考运动系统的角速度矢量方向，以最小的角度弯曲四指到相对运动速度矢量方向，此时大拇指的指向就是科氏加速度的方向。科氏加速度又称科里奥利加速度。在转

指向垂直于盘面的z轴正方向，科氏加速度的方向垂直于相对速度的方向，垂直于相对速度与角速度矢量所构成的平面。用右手定则（顺着角速度旋转方向转90°拇指的指向就是科氏加速度方向）其实如果是平面运动的话有个简单的方法

科氏加速度的方向怎么判断

您好 某时刻对刚体的力作用不在同一点上，那么刚体定轴转动定律是: Mx ? Jx 式中 ; M x -力矩(对 x 轴) ; J x -转动惯量(对 x 轴) α -角位移; ω -角速度; β -角加速度. d 2? d? ? Jx ? Jx

刚体转动定律：刚体定轴转动的角加速度与它所受的合外力矩成正比,与刚体的转动惯量成反比.M＝Jα；式中,M为所受的合外力矩,J为刚体的转动惯量,α为刚体定轴转动的角加速度

刚体定轴转动定律是指刚体所受的对于某定轴的合外力矩等于刚体对此定轴的转动惯量与刚体在此合外力矩作用下所获得的角加速度的乘积。定轴转动的刚体角动量＝以质心为参考点的角动量+质量集中在质心且以质心速度运动的质点

刚体定轴转动定律是指刚体所受的对于某定轴的合外力矩等于刚体对此定轴的转动惯量与刚体在此合外力矩作用下所获得的角加速度的乘积。公式为Mz=Jβ，其中Mz表示对于某定轴的合外力矩，J表示刚体绕给定轴的转动惯量，β表示

刚体定轴转动定律是指刚体所受的对于某定轴的合外力矩（ΣM）等于刚体对此定轴的转动惯量（J）与刚体在此合外力矩作用下所获得的角加速度（α）的乘积，用公式表述为ΣM=Jα。刚体的运动形式有平动、转动、平面运动。其

刚体定轴转动的角动量守恒定律：如果物体所受的合外力矩等于零，或者不受外力矩作用，物体的角动量保持不变。注解 (1)单个刚体对定轴的转动惯量保持不变，若所受外力对同轴的合外力矩M为零，则该刚体对同轴的角动量是守

转动定律是刚体定轴转动定律。指刚体所受的对于某定轴的合外力矩等于刚体对此定轴的转动惯量与刚体在此合外力矩作用下所获得的角加速度的乘积。定轴转动定律是合外力矩对归纳刚体的瞬时作用规律，公式中各量均需是同一时刻

刚体定轴转动定律

不能确定角速度怎么变，力的矢量和为零不代表力矩矢量和为零，所以不能确定角速度

比如说圆盘，在同一直径上直径两个端点上，有两个力，大小相等，方向相反，合力是0，但是合理炬不是零。

楼主的意思应该是刚体最开始是静止的吧。如果几个力的矢量和为零，那么刚体是不会转动的。不过我要特意说明一点，力矩也是矢量。所以说，如果物体要由静止开始转动，就需要力矩，就是需要一个转动矢量。如插图所示：（1）

矢量和为零，并不代表平衡。力可以向一点简化，附加产生力矩。力矢量和等于零了，但力矩和不一定为零。所以选D.

这里说的是力的矢量和为零，就拿公式来说M=F*r，各个分力分别计算力矩，力矩矢量和未必为0

几个力同时作用在一个具有固定转轴的刚体上,如果这几个力的矢量和为零,则此刚体

其实刚体做定轴转动时，刚体上的任一点(注意是刚体上的点而不是整个刚体)，它的运动就是你高中学的圆周运动(不一定是匀速的)，而不同点的角速度是时刻相同的。

刚体的定轴转定律：dH/dt=d(ωJ)/dt=J.ε=∑M(F) (即动量据定理）是由牛顿二定律推导而来的，式中H是角动量(是t的涵数)，当和外力矩之和 ∑M(F)=0 ，-->d(ωJ)/dt=0-->角动量ωJ=常量 -->角

刚体定轴转动，刚体内有一直线保持不动的运动，简称转动。这固定的直线称为刚体的转轴。显然，刚体内的其他各点分别在垂直于转轴的各平面内作圆周运动，圆心都在转轴上。刚体内任一点Q和其圆周轨迹中心O'的连线O'Q（图1

刚体内有一直线保持不动的运动，简称转动。这固定的直线称为刚体的转轴。显然，刚体内的其他各点分别在垂直于转轴的各平面内作圆周运动，圆心都在转轴上。刚体内任一点Q和其圆周轨迹中心O'的连线O'Q（图1）称为该点的转

大学物理 刚体的定轴转动

刚体的转动定律是描述刚体在旋转过程中运动状态的物理规律，是刚体力学中的基础概念之一。刚体的转动定律共有三个，分别是转动惯量定律、角动量定理和角动量守恒定律。1.转动惯量定律 转动惯量定律是描述刚体在旋转过程中抵抗转动

【知识要点】1. 刚体运动学 （ 1）刚体：内部质点没有相对运动：形状和大小不变 （ 2）刚体定轴转动的描述： 刚体上所有质元都绕同一直线做圆周运动；刚体上各质元的角量（角位移 、角速度 、角加速度）相同，而各质元

刚体运动的质心运动定理表达式是F=ma。质心运动定理是刚体力学中的一种重要定理，它适用于质量分布均匀的刚体。具体来说，当刚体沿着某条轴旋转时，质心将沿着一条直线运动，这条直线与旋转轴的距离随时间不变，且所受合外力

刚体定轴转动定律是指刚体所受的对于某定轴的合外力矩等于刚体对此定轴的转动惯量与刚体在此合外力矩作用下所获得的角加速度的乘积。1. 这条定律表明，刚体绕定轴转动时，它的角加速度与作用于刚体上的合外力矩成正比，

缸体运动定律

沿着哥白尼、开普勒和伽利略的脚步，牛顿在《原理》中描述了一种用数学表达的世界观。在第一册中，他考察了支配运动的定律，根据这一基本概念总结了伽利略的许多工作。 伽利略已经认识到，力改变物体的运动，如果不受力，运动中的物体就会沿着直线一直运动下去。所以一开始，在著名的牛顿第一运动定律，也叫做惯性定律中，牛顿总结了伽利略早已说过的：静止中的物体倾向于保持静止，运动中的物体倾向于以恒定的速率沿着直线不断运动。 在第二定律中牛顿提出，作用在物体上的力越大，物体的加速度就越大。但是质量越大，反抗越是加速。 最后，牛顿在他的第三定律中提到，每一个作用力都有相等的反作用力。或者说，一个物体对另一个物体施力，则第二个物体对第一个物体施同样大小而方向相反的力。发射火箭就是牛顿第三定律生效的一个好例子。火箭对喷出气流产生一股向下的推力，依据牛顿第三定律喷出气流会产生反向力。如果喷出气流的向上推力超过了火箭的重量，火箭就从发射架升起，进入大气。 牛顿第一个区分了物体的质量与重量，这两个词至今还有许多人在日常语言中互换使用，但是它们在物理学中的意义有重要的不同。物体的质量是指它对加速的反抗，或者，换一种方式来说，物体的质量就是它的惯性的多少；而物体的重量则是它和另一物体（如地球）之间引力的多少。下述例子可以说明这两个概念有什么不同，比如，宇航员的重量（宇航员的身体与地球之间的引力大小）在太空可以忽略。但是宇航员的质量（对加速的反抗），不管他是否站在地球上，都保持不变。牛顿重视语言的精确性，以及他使用数学这一普遍的语言，是对科学发展的重要贡献。科学发展到他这一时代已经足够复杂，因此比以往更需要清晰的区分。 牛顿利用《原理》第一册中的三个定律作为基础，计算地球与月亮之间的引力。他得出结论：引力正比于两个物体的质量，反比于它们中心之距离的平方。更重要的是，他认为，这一引力定律适用于整个宇宙。他还证明，他的公式能够解释所有开普勒定律。 在《原理》的第二册，牛顿讨论了笛卡儿的观点，亦即宇宙充满流体，行星和恒星的运动受旋涡支配。对宇宙的这种解释似乎回答了许多问题，因而得到了许多支持者，特别是在欧洲大陆。但是牛顿发现，当他把定量方法运用于这一理论时，它就不再有效。他用数学方法探讨流体如何运动这一问题，从而证明旋涡的运动不能“拯救现象”。实际观察到的行星运动与旋涡理论不符。由此，笛卡儿的体系终究无效。 牛顿《原理》的第三册，也就是最后一册，立足于前两册的基础上，写得非常有趣。如果他提出的定律和结论都是正确的话，牛顿认为，他就应该能够不仅解释科学家已经观察到的事实，而且还能对尚未观察到的现象作出预测。于是，他提出了一些让人极为惊奇的预测。 例如，牛顿证明地球不同部分的引力合在一起，使它形成球体。但是，由于它沿着自己的轴旋转，这一额外的力将会影响到球体的形状，从而在赤道处有所突出。已知地球的大小、质量和旋转的速率，他就预言了突出的大小。牛顿在一生中作过许多努力以验证这一预言，但由于地图制作者计算有误差，好像他是错了。但是实际上，他的预言不仅没错，而且精确到百分之一。 另一个著名的预言中，牛顿主张彗星并不像看起来那么神秘——它们也以椭圆轨道围绕太阳运行，但是相比于其他行星，它们的轨道更为扁平，也要更长，于是，它们甚至会跑到太阳系的边缘之外。 这一观点激发了哈雷的兴趣，他在1682年曾经观察过一颗以他的名字命名的彗星，并认识到它们大约每隔75—76年出现一次的模式，他猜想这是由于同一颗彗星每隔一定时间重复出现的缘故。基于这一前提和牛顿的计算，哈雷预言哈雷彗星将会在76年后，即1758年回归。当然，他投有活着看到——牛顿也没有看到。但是哈雷彗星确实回归了，正如它一如既往的表现，最近的一次是在1986年。下一次将在2061年。 牛顿用光做实验，证明太阳光经过棱镜可以分裂成为它的各种成分，或者各种颜色。许多人认为《原理》是一部空前的最伟大的科学著作。它依据两个世纪以来物理学积累的伟大成就，运用科学革命中出现的新的定量化工具，解决了支配宇宙总体规划的巨大问题。最后，牛顿还使我们的宇宙观一举突破古希腊人那种卓越却是有限的见解，从而进入更为精致以及有用的境界。牛顿并不是所有事情都对。例如，他认为应该存在“绝对运动”，后来爱因斯坦用他的相对论证明那是错的。但是牛顿的推理极其严谨并且相当深刻。他把人类对宇宙的认识向前推进了巨大的一步。
其实我也想知道答案，所以就抄了一遍题方便大神看清楚。 现在选取不同的坐标来建立该系统的运动方程。选取另一组坐标x1,zta,如图3.3.2（b）所示，zta仍为杆在图示平面中的转角，x1是杆上O点的铅垂位移，而O点是当刚性杆在铅垂方向平动时弹簧k1、k2合力的作用点，k1、k2满足条件k1*l1'=k2*l2',设I0为杆对O点的转动惯量，对系统分别采用质心运动定律和刚体转动定律，有如下图公式。 看起来划线的地方像是二阶导数。
刚体定轴转动，刚体内有一直线保持不动的运动，简称转动。这固定的直线称为刚体的转轴。显然，刚体内的其他各点分别在垂直于转轴的各平面内作圆周运动，圆心都在转轴上。 刚体内任一点Q和其圆周轨迹中心O'的连线O'Q（图1）称为该点的转动半径。从固定平面Ozx到转动平面OzQ的转角φ，可用来确定该刚体的瞬时位置。转角φ随时间t的变化规律称为刚体的转动方程，写作： φ=f（t） 转角φ的变化Δφ与对应时间间隔Δt的比值Δφ/Δt=ω*称为平均角速度。当Δt→0时，ω*所趋的极限ω称为（瞬时）角速度，即 当角速度ω随时间t变化时，其变化Δω与对应时间间隔Δt的比值Δω/Δt=ε*称为平均角加速度。当Δt→0时，ε*所趋的极限ε称为（瞬时）角加速度，即 刚体的角速度和角加速度都可表示为沿转轴Oz（单位矢为k）的滑动矢量。。角速度矢ω和角加速度矢ε可分别写作ω=ωk，ε=εk。 转动刚体内任一点Q的线速度v等于v=ω×r，且v=ω·O´Q。点Q的线加速度α为： α=αt+αn=ε×r+ω×v， 且αt =ε·O´Q ， αn=ω·O´Q。 上式中r为转轴上任一点O到点Q的矢径，而αt和 αn分别是点Q的切向和法向加速度（见加速度）。 刚体转动惯量的大小与下列因素有关： （1）形状大小分别相同的刚体质量大的转动惯量大； （2）总质量相同的刚体，质量分布离轴越远转动惯量越大； （3）对同一刚体而言，转轴不同，质量对轴的分布就不同，转动惯量的大小就不同。
把杆视为质点，质点的位置就是杆中间，质点的重量是力，二分之一杆长Xsinθ是力臂。
作用在刚体上的力，可以平移到刚体上任意一点，但必须同时附加一个力偶。 力偶指作用于同一刚体上的一对大小相等、方向相反、但不共线的一对平行力称为力偶。集中力偶作用下，剪力图没有变化。 大小相等、方向相反，但作用线不在同一直线上的一对力。力偶能使物体产生纯转动效应。例如，用双手使用丝锥，施加的力偶对丝锥不会产生横向侧压力，这样钻得的孔才能与表面垂直。 力偶的特性 由于力偶的作用面可在刚体上自由平移，所以刚体上的力偶矩矢是自由矢，即它的作用点可以是刚体上的任一点。如力偶作用在变形体上，力偶矩矢就不可自由平移，因为这样会产生不同的扭转效应。受力偶作用的物体，会产生角加速度，不能用一个力来平衡，因为一个力具有主矢，但由一个力偶所组成的力系，其主矩不为零，而主矢为零。力偶矩的量纲和单位与力矩的相同。 作用在刚体上的两个或两个以上的力偶组成力偶系。若力偶系中各力偶都位于同一平面内，则为平面力偶系，否则为空间力偶系。力偶既然不能与一个力等效，力偶系简化的结果显然也不能是一个力，而仍为一力偶，此力偶称为力偶系的合力偶。
有两个力作用在一个有固定转轴的刚体上，则（） A.这两个力都平行于轴作用时，它们对轴的合力矩一定是零 B.这两个力都垂直于轴作用时，它们对轴的合力矩可能是零 C.这两个力都平行于轴作用时，它们对轴的合力矩可能不是零 D.当这两个力的合力为零时，它们对轴的合力矩也一定是零 E.当这两个力对轴的合力矩为零时，它们的合力也一定是零 正确答案：这两个力都平行于轴作用时，它们对轴的合力矩一定是零；这两个力都垂直于轴作用时，它们对轴的合力矩可能是零
刚体定轴转动定律是指刚体所受的对于某定轴的合外力矩等于刚体对此定轴的转动惯量与刚体在此合外力矩作用下所获得的角加速度的乘积。 公式为Mz=Jβ，其中Mz表示对于某定轴的合外力矩，J表示刚体绕给定轴的转动惯量，β表示角加速度。 力矩表示力对物体作用时所产生的转动效应的物理量。力和力臂的乘积叫做力对转动轴的力矩。即力对某一点的力矩的大小为该点到力的作用线所引垂线的长度（即力臂）乘以力的大小，其方向则垂直于垂线和力所构成的平面用力矩的右手螺旋法则来确定。 转动惯量(Moment of Inertia)，是刚体绕轴转动时惯性（回转物体保持其匀速圆周运动或静止的特性）的量度，用字母I或J表示。在经典力学中，转动惯量（又称质量惯性矩，简称惯矩）通常以I或J表示，SI单位为 kg·m²。对于一个质点，I= mr²，其中 m 是其质量，r 是质点和转轴的垂直距离。 角加速度是质点绕某轴转动时，角速度也可能随时间变化。我们把单位时间内角速度的变化量。 要注意定轴转动定律是合外力矩对归纳刚体的瞬时作用规律，公式中各量均需是同一时刻对同一刚体、同一转体而言，否则是没有意义的。在定轴转动中，由于合外力矩Mz和角加速度β的方向均在转轴方位，通常用代数量表示。
定轴转动定律公式：Mz=Jβ，其中Mz表示对于某定轴的合外力矩，J表示刚体绕给定轴的转动惯量，β表示角加速度。 刚体定轴转动定律是指：刚体所受的对于某定轴的合外力矩，等于刚体对此定轴的转动惯量与刚体，在此合外力矩作用下所获得的角加速度的乘积。 定轴转动定律是合外力矩对归纳刚体的瞬时作用规律，公式中各量均需是同一时刻对同一刚体、同一转体而言，否则是没有意义的。在定轴转动中，由于合外力矩Mz和角加速度β的方向均在转轴方位，通常用代数量表示。

不能用右手定则判定，因为科氏加速度方向用右手定则判定必定是垂直于旋转平面的 在公式 aa=ac+ar+ae中 ar与ae都在一个平面内 如果单单是ac不在平面内 对加速度合成造成很大的难度。 为此，科氏加速度ac=2ω×vr 将vr的速度顺着w的方向旋转90°就是科氏加速度的方向

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